A rugót a D rugóállandóval, a test m tömegével és a Γ
csillapítással jellemezzük. (A súrlódási erő arányos a sebességgel
és az arányossági tényező Γ.)
A rugó tetejét a következő képlet szerint mozgatjuk:
yE = AE cos (ωt).
Ahol yE a gerjesztés kitérését jelöli; AE a gerjesztés
amplitudója, ω a gerjesztés körfrekvenciája, és t az idő.
A test y kitérésének a t időtől való függését keressük. Felhasználva az ω0 = (D/m)1/2 képletet, az alábbi differenciálegyenlet írja le a problémát:
y''(t) = ω02 (AE cos (ωt) − y(t)) − Γ y'(t) Kezdeti feltételek: y(0) = 0; y'(0) = 0 |
A differenciálegyenlet megoldásához a következő eseteket kell vizsgálnunk:
1. eset: Γ < 2 ω0
1.1. eset: Γ < 2 ω0; Γ ≠ 0 vagy ω ≠ ω0
y(t) = Aabs sin (ωt)
+ Ael cos (ωt)
+ e−Γt/2
[A1 sin (ω1t)
+ B1 cos (ω1t)]
ω1 =
(ω02
− Γ2/4)1/2
Aabs = AE
ω02
Γ ω
/ [(ω02
− ω2)2
+ Γ2 ω2]
Ael = AE
ω02
(ω02
− ω2)
/ [(ω02
− ω2)2
+ Γ2 ω2]
A1 = − (Aabs ω
+ (Γ/2) Ael)
/ ω1
B1 = − Ael
1.2. eset: Γ < 2 ω0; Γ = 0 és ω = ω0
y(t) = (AE ω t / 2) sin (ωt)
2. eset: Γ = 2 ω0
y(t) = Aabs sin (ωt)
+ Ael cos (ωt)
+ e−Γt/2
(A1 t + B1)
Aabs = AE
ω02
Γ ω
/ (ω02
+ ω2)2
Ael = AE
ω02
(ω02
− ω2)
/ (ω02
+ ω2)2
A1 = − (Aabs ω
+ (Γ/2) Ael)
B1 = − Ael
3. eset: Γ > 2 ω0
y(t) = Aabs sin (ωt)
+ Ael cos (ωt)
+ e−Γt/2
[A1 sinh (ω1t)
+ B1 cosh (ω1t)]
ω1 =
(Γ2/4
− ω02)1/2
Aabs = AE
ω02
Γ ω
/ [(ω02
− ω2)2
+ Γ2 ω2]
Ael = AE
ω02
(ω02
− ω2)
/ [(ω02
− ω2)2
+ Γ2 ω2]
A1 = − (Aabs ω
+ (Γ/2) Ael)
/ ω1
B1 = − Ael
URL: https://www.walter-fendt.de/html5/phhu/resonance_math_hu.htm
Walter Fendt, 1998. Szeptember 9.
Magyar változat: Serényi Tamás 2004.
Utolsó módosítás: February 3, 2010