Sunteti curiosi?
Pendulul elastic este caracterizat de constanta elastica D, masa m si constanta de atenuare Γ. (Γ este o masura a fortei de
frecare, presupusa proportionala cu viteza.)
Oscilatiile suportului pendulului au loc dupa legea:
yE = AE cos (ωt).
Aici yE este elongatia excitatorului fata de pozitia centrala; AE este amplitudinea oscilatiei excitatorului,
ω este frecventa corespunztoare, iar t timpul.
Vrem sa aflam cat de mare este elongatia y a rezonatorului (masurat asupra pozitiei centrale) la momentul de timp t. Folosind relatia ω0 = (D/m)1/2 problema se reduce la rezolvarea urmatoarei ecuatii diferentiale:
y''(t) = ω02 (AE cos (ωt) − y(t)) − Γ y'(t) Conditii initiale: y(0) = 0; y'(0) = 0 |
Pentru rezolvarea acestei ecuatii diferentiale distingem mai multe cazuri:
Cazul 1: Γ < 2 ω0
Cazul 1.1: Γ < 2 ω0; Γ ≠ 0 sau ω ≠ ω0
y(t) = Aabs sin (ωt)
+ Ael cos (ωt)
+ e−Γt/2
[A1 sin (ω1t)
+ B1 cos (ω1t)]
ω1 =
(ω02
− Γ2/4)1/2
Aabs = AE
ω02
Γ ω
/ [(ω02
− ω2)2
+ Γ2 ω2]
Ael = AE
ω02
(ω02
− ω2)
/ [(ω02
− ω2)2
+ Γ2 ω2]
A1 = − (Aabs ω
+ (Γ/2) Ael)
/ ω1
B1 = − Ael
Cazul 1.2: Γ < 2 ω0; Γ = 0 and ω = ω0
y(t) = (AE ω t / 2) sin (ωt)
Cazul 2: Γ = 2 ω0
y(t) = Aabs sin (ωt)
+ Ael cos (ωt)
+ e−Γt/2
(A1 t + B1)
Aabs = AE
ω02
Γ ω
/ (ω02
+ ω2)2
Ael = AE
ω02
(ω02
− ω2)
/ (ω02
+ ω2)2
A1 = − (Aabs ω
+ (Γ/2) Ael)
B1 = − Ael
Cazul 3: Γ > 2 ω0
y(t) = Aabs sin (ωt)
+ Ael cos (ωt)
+ e−Γt/2
[A1 sinh (ω1t)
+ B1 cosh (ω1t)]
ω1 =
(Γ2/4
− ω02)1/2
Aabs = AE
ω02
Γ ω
/ [(ω02
− ω2)2
+ Γ2 ω2]
Ael = AE
ω02
(ω02
− ω2)
/ [(ω02
− ω2)2
+ Γ2 ω2]
A1 = − (Aabs ω
+ (Γ/2) Ael)
/ ω1
B1 = − Ael
URL: https://www.walter-fendt.de/html5/phro/resonance_math_ro.htm
Walter Fendt, September 9, 1998
Traducere: Otmar Huhn, 2003
Ultima modificare: 22 Ianuarie 2018